Город бешаных рефератиков
.

.

РАЗДЕЛЫ

РЕКОМЕНДУЕМ

КАТАЛОГ РЕФЕРАТОВ

Реферат Meтоды pаcчeта элeктpоcтатичecкиx полeй (RTF)


1. ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ

Прежде чем приступить к изложению численных методов расчета электростатического поля, запишем ос-новные уравнения, устанавливающие связи между векто-ром напряженности электрического поля , вектором электрического смещения и истоками электрического поля (т.е. зарядами). Поскольку в данной работе рас-сматривается только электростатическое поле, то будем считать, что эти векторы, так же как и заряды, являются функциями пространственных координат, но не функ-циями времени. Кроме того, мы ограничимся здесь рас-смотрением системы уравнений для неподвижных сред, предполагая, что все находящиеся в них тела неподвиж-ны.
Распределение электрического поля в пространстве определяется одним из уравнений Максвелла, устанавли-вающим связь между вектором электрического смещения и истоками поля:

. (1.1)

Согласно уравнению (1.1) силовые линии вектора смещения начинаются и закачиваются на зарядах, плот-ность  которых стоит в правой части уравнения (1.1).
Уравнение (1.1) должно быть дополнено соотноше-нием между векторами поля и диэлектрической прони-цаемостью среды . Условимся в дальнейшем считать, что значения , заданные в каждой точке поля, остаются постоянными во времени, не зависят от напряженности поля, но могут быть кусочно-постоянными в пространст-ве, т.е. могут изменяться скачком при переходе из одной среды в другую, оставаясь постоянными в пределах каж-дой среды. Тела с остаточной поляризованностью, а так-же анизотропные среды, из нашего рассмотрения исклю-чаются. При этих условиях для каждого момента времени имеем

, (1.2)

где =8,85*10-12 Ф/м – электрическая постоянная.
Кроме того, уравнения (1.1) и (1.2) необходимо до-полнить граничными условиями для векторов и .
Так как значения параметра  могут изменяться скачком при переходе через поверхность раздела двух сред, то на этих поверхностях теряют смысл пространст-венные производные (div) в уравнении (1.1). На поверх-ностях раздела должны удовлетворятся следующие гра-ничные условия:

, (1.3)

т.е. при переходе из среды 1 в среду 2 тангенциальная составляющая вектора напряженности электрического поля сохраняется, если плотность объемного заряда  конечна;

, (1.4)

т.е. при переходе из среды 1 в среду 2 нормальная со-ставляющая вектора электрического смещения из-меняется на величину плотности поверхностного заряда  на границе раздела.
В уравнениях (1.1)(1.4) предполагается, что век-тор нормали к границе раздела направлен из 1-й среды во 2-ю.
Рассмотрим поведение электрического поля на гра-нице раздела “диэлектрик-проводник”. Такие задачи ти-пичны для расчета электрического поля, создаваемого в диэлектриках высоковольтными и заземленными метал-лическими (проводящими) частями электроэнергетиче-ского оборудования.




ГОРОДСКИЕ ЗАКОНЫ

Рефераты и/или содержимое рефератов предназначено исключительно для ознакомления, без целей коммерческого использования. Все права в отношении рефератов и/или содержимого рефератов принадлежат их законным правообладателям. Любое их использование возможно лишь с согласия законных правообладателей. Администрация сайта не несет ответственности за возможный вред и/или убытки, возникшие или полученные в связи с использованием рефератов и/или содержимого рефератов.

РЕКЛАМА









© ReferatCity.ru, рефераты, курсовые, дипломы, 2007-2018
При копирование материалов ссылка на сайт приветствуется.